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　　簡單說一下：　　設(shè)傳輸線1的特征阻抗為Z1，傳輸線2的特征阻抗為Z2。入射波為Vacos(t-x)，反射波為Vbcos(t+x)，透射波為Vccos(t-x)。相應(yīng)的電流為Iacos(t-x)，Ibcos(t+x)和Iccos(t-x)?！　∪肷涠撕铣刹?，電壓：　　Vacos(t-x)+Vbcos(t+x)　　電流：　　Iacos(t-x)-Ibcos(t+x)　　這里設(shè)角頻率和波矢為歸一參數(shù)，界面為x軸之原點。根據(jù)邊界條件有(x=0)　　Va+Vb=Vc　　Ia-Ib=Ic　　因為Ia=Va/Z1，Ib=Vb/Z1，Ic=Vc/Z2，代入得：　　Va+Vb=Vc　　Va/Z1-Vb/Z1=Vc/Z2　　解得：　　Г=Vb/Va=(Z2-Z1)/(Z2+Z1)　　T=Vc/Va=2Z2/(Z2+Z1)　　其中Г為反射系數(shù)，T為透射系數(shù)　　分析：　　1)當(dāng)Z2=0時，短路　　Г=-1　　T=0　　無電壓透射，反射系數(shù)為-1，說明邊界上的電壓為零(電場自然也為零)　　2)當(dāng)Z2=∞時，開路　　Г=1　　T=2　　反射系數(shù)為1，說明邊界上的電壓為入射的兩倍(電場自然也為兩倍)。注意，透射系數(shù)為2，似乎能量多了出來。是真的嗎?　　3)當(dāng)Z2=Z1，阻抗一致　　Г=0　　T=1　　反射系數(shù)為零，透射系數(shù)為一。無反射，全通過，這很好理解。

　　根據(jù)邊界條件分析?！　≡趦刹煌杩箓鬏斁€的交界處，電流相同(即切向磁場連續(xù))，電壓相同(切向電場連續(xù))。由兩相應(yīng)的阻抗，可以得知相應(yīng)傳輸線內(nèi)行波(入射處含入射波和反射波，透射出僅透射波)的電壓(或電場)和電流(或磁場)之比值。然后，根據(jù)邊界條件列方程求解即得。

　　1)那些個式子都是些再基本不過的東西，照理學(xué)電的(指科班出身)都該熟悉。要說復(fù)雜，《電磁學(xué)》或《電磁波》內(nèi)隨便整一個可能都比這些復(fù)雜。最簡單的靜電場問題，也許都會涉及到一大堆算法問題，如果不做簡化的話?！　?)無論高頻還是低頻，導(dǎo)體還是那個導(dǎo)體，絕緣體還是那個絕緣體。不能說其對電磁波的作用隨頻率有所變化就“變性了”。10GHz小意思，到X光或γ射線波段電磁波的透射特性才得以顯現(xiàn)。　　3)場能是不可能完全“去掉”地。通常的處理方法是疏導(dǎo)或抵消。同軸傳輸線或空心波導(dǎo)就是用來引導(dǎo)場能的。另外駐波表或網(wǎng)分所使用的方向耦合器，則是利用相位抵消的方法抑制某個方向上的場能傳輸?！　】梢哉f，沒有了電磁場便就沒有了電。人們是通過(或只能通過)電磁場才真正認(rèn)識了電的本質(zhì)。這一點，建議看看物理學(xué)史。

其實不僅是微波，最簡單的例子就是去測一個交變磁場中環(huán)形線圈中的“電壓”，就無唯一值。原因在于，其內(nèi)的電場是非保守場，兩點間的“電勢差”和積分途徑有關(guān)。不同途徑得出的結(jié)果不一，故就失去了意義。

　　“變壓器的能量傳輸是不是也像電路一樣在空間通過坡印廷矢量而不在磁芯內(nèi)部呢?”　　變壓器中的磁芯是起能量中轉(zhuǎn)的功能。在一個周期中原邊會有電磁能量注入磁芯，且會由次邊流出(如果接入負(fù)載)。其中的電能流同樣是用Poynting矢量描述。　　變壓器可以說是無源器件中最為復(fù)雜的，但同樣可以用電磁學(xué)理論分析，只是用解析方法描述非常困難而已。因此一般只能利用近似模型來分析?！　〗ㄗh不妨從簡單的器件入手，看看電能是如何從空間中流動的。下面給出幾個理想模型，供思考：　　1)負(fù)載電阻　　設(shè)有兩塊非常大的導(dǎo)電板(由理想導(dǎo)體構(gòu)成)，板間跨接一根普通導(dǎo)體(構(gòu)成負(fù)載電阻)。兩導(dǎo)電板接入一個理想電壓源。分析板間那根普通導(dǎo)體的耗能和電能流的分布?！　?)電容　　設(shè)一個電容由兩塊圓板構(gòu)成，接上電源充電。分析電容極板間的電場能的來源，電能流大致是怎樣的。　　3)電感　　設(shè)有一個單層密繞的螺線管，通電后分析磁能是如何流入螺線管內(nèi)的?！　?)繞在環(huán)形鐵芯一側(cè)的線圈　　鐵芯一側(cè)繞有線圈，另一側(cè)鐵芯裸露。通電后大致分析一下流入鐵芯的能流分布。　　5)在兩片理想導(dǎo)體構(gòu)成的平板傳輸線內(nèi)放置一塊普通導(dǎo)體(電導(dǎo)率有限)，僅和一邊接觸或懸空(即不同時連通兩導(dǎo)電板)。在傳輸線一端接上直流電壓源，而另一端接入負(fù)載。分析傳輸線內(nèi)的能流分布(特別是那塊普通導(dǎo)體內(nèi)的分布)。　　提示：先找出電場和磁場的分布(注意必須包括由位移電流所產(chǎn)生的磁場分布和由變化磁場而形成的感生電場)。

　　關(guān)于電流和電壓：　　嚴(yán)格來說，只有在靜電場內(nèi)才可以討論電壓，因為靜電場是保守場，通過任意途徑測量兩點電壓都是唯一值。而非保守場就沒有唯一值，故也就失去了電壓意義。電流同樣如此，只能在靜磁場中討論?！　⊥ǔＮ覀兛吹降牡皖l電路都可歸類為準(zhǔn)靜電場和準(zhǔn)靜磁場，所以可以在“準(zhǔn)”的意義下討論電流和電壓。有了電流和電壓，并不是就沒了場。電流和電壓只是場量的積分，是場的縮影?！　「哳l電路中，一般把傳輸線都看成是近似的理想無損情況，其中走的也通常是TEM導(dǎo)波。由于理想傳輸線中TEM波的橫截面分量在二維平面上是“二維保守場”，所以可以引入電壓和電流的概念，但他們的基礎(chǔ)還是場量的積分——即場的縮影。通常實際導(dǎo)線是非理性的，所以說同樣是在“準(zhǔn)”的意義下引入了電壓和電流。但，如果是波導(dǎo)管，由于不存在TEM導(dǎo)波，電流和電壓其所謂“準(zhǔn)”的意義也不再有了，只能用功率波來替代?！　‰娐分械碾娏骱碗妷焊拍罱o我們分析問題帶來了極大的方便(如同KVL和KCL)。但要明白，他們只是現(xiàn)實的抽象和近似，而非原本。