下面用安培環(huán)路經(jīng)理來分析幾種常見的磁路的磁場強(qiáng)度。

首先是環(huán)形磁場的磁場強(qiáng)度，如圖所示，環(huán)形磁芯繞有N條線圈，通過的電流為I，環(huán)形磁芯的截面積為A，平均周長為l，半徑為r。所以根據(jù)閉合曲線的積分，∮Hdl=Hl=2πr*H，而所包圍的閉合曲線所包圍的電流∑I=I*N，于是 H*2πr=Hl=In，可以得到H=IN/2πr=IN/l，這就是環(huán)形磁芯的磁場強(qiáng)度的表達(dá)式。

第二種，單導(dǎo)線的磁場，單跟載流導(dǎo)體輸入電流為I，那么導(dǎo)線的中心為原點(diǎn)，沿半徑方向為x軸方向。在導(dǎo)線內(nèi)部可以推導(dǎo)的出內(nèi)部的磁場強(qiáng)度

，r是導(dǎo)線的半徑。那么在導(dǎo)線外也可以推導(dǎo)得出Hx=I/2πx，可以得到當(dāng)x=r的時候Hx會最大值。也就是說磁場強(qiáng)度在導(dǎo)線的邊界處是最大點(diǎn)，也在那一點(diǎn)發(fā)生了突變。

第三種情況是兩根同一相反方向電流的導(dǎo)體間的磁場，可以用右手定則來判斷。在導(dǎo)線的中間，他們磁場互相疊加，磁場強(qiáng)度最強(qiáng)，在導(dǎo)線的外側(cè)磁場強(qiáng)度越來越弱。

第四種情況是變壓器線圈間的磁場。那么高頻變壓器的話，通常有原邊繞組，原副邊繞組的填充物和副邊繞組等組成。那么原邊繞組的磁式和原副邊繞組磁式應(yīng)該是平衡鐵相等的。我們以原邊繞組的起始點(diǎn)為坐標(biāo)原點(diǎn)，也就是x等于零點(diǎn)。那么就可以得到如下圖所示的磁場強(qiáng)度的H分布情況，在原邊繞組的區(qū)域，磁場強(qiáng)度線性增長，到達(dá)了原副邊繞組的填充物之間，由于不包圍電流，磁場強(qiáng)度 H不再變化。而當(dāng)x進(jìn)入了副邊繞組的區(qū)域，由于原副邊繞組磁場是抵消的，磁場強(qiáng)度 H線性下降。到了副邊繞組接觸的時候，所包圍的磁式又是代數(shù)和等于0，所以磁場強(qiáng)度H又回到了零點(diǎn)。

下面我們來研究一下磁場強(qiáng)度的單位，國際單位制，磁場強(qiáng)度單位是安培/每米，A/m，實用單位也就CGS制，他是奧斯特，即安培/厘米，簡稱Oe。那么

，

所以我們根據(jù)

，那么μ0的定義是1Gs/1Oe，經(jīng)過運(yùn)算以后就等于

。從μ0的定義我們可以看出來，μ0就是1Gs/1Oe，可以看出來奧斯特的意義是什么。

下面我們對磁導(dǎo)率單位進(jìn)行推導(dǎo)。

根據(jù)定義，μ=B/H那么B的單位是

，H的單位是

。 經(jīng)過計算以后，分子上是Wb，分母上是A*m。

我們看下面的公式，根據(jù)電磁感應(yīng)定理

，那么這是磁路當(dāng)中的表達(dá)式。那么等于

這是電路當(dāng)中的感應(yīng)電動勢的表達(dá)式。經(jīng)過變換以后，我們可以看到-edt=NdФ=Ldi，edt我們稱為伏秒或者叫磁通的伏秒面積。所以磁通實際上就是伏秒面積，這樣一來我們再回到μ的推導(dǎo)式里面去，所以

，我們把V/A就等于電阻的歐姆，那么也是分子上就是Ωs除以分母上的m，Ωs就是電感的單位亨利，所以μ的話最終的單位是H/m。

上面是三種典型波形的伏秒面積。那么第一種是直流，第二種是正弦波，第三種是鋸齒波?？梢缘玫降谝环N和第三種，隨著時間的積分，它是永遠(yuǎn)大于0的，而只有第二種是會歸0的，所以只有正弦波面積才能歸零的這樣的積分才能在磁性元件當(dāng)中才能可以應(yīng)用，否則的話都會引起磁性的飽和。